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高斯光束傳播

星之球激光 來源:南京波長2011-10-27 我要評論(0 )   

激光束腰和分布 為了獲得高斯光束光學(xué)的精確原理和限制,有必要理解激光束輸出的特性。在TEM(橫模和縱模為0)模式下,光是從激光開始輻射,就像一個含有高斯橫截發(fā)光剖...

激光束腰和分布

為了獲得高斯光束光學(xué)的精確原理和限制,有必要理解激光束輸出的特性。在TEM(橫模和縱模為0)模式下,光是從激光開始輻射,就像一個含有高斯橫截發(fā)光剖面的完美平面波,如下圖顯示。高斯形狀被激光內(nèi)部的尺寸或者某種光學(xué)序列的限制光圈在某個直徑處被截斷。為了指定和論述激光光束的傳播特性,我們必須給它的直徑下一些定義。普遍被采用的定義是光束發(fā)光(最強(qiáng)烈)峰值,軸向或者數(shù)值的地方的直徑衰減1/e2(13.5%)。

衍射效應(yīng)使光在傳播過程中向橫向傳播。因此它不可能有一個被精確校準(zhǔn)的光束。激光光束的傳播可以被純衍射理論精確地預(yù)測。異?,F(xiàn)象小到在這里可以統(tǒng)統(tǒng)不用去考慮。在非常平常的情況下,光束傳播可以小到被忽略。下面的方程精確地描述了光束的傳播,由此可以很容易地看出激光光束的能力和限制。

即使一個高斯TEM(橫模和縱模為0)激光光束波陣面在某個平面可以保持非常的平坦,它也需要彎曲并且通過如下的公式傳播

這里的z是當(dāng)波陣面平坦時從平面上的傳播路徑,l是光的波長,w是當(dāng)波陣面平坦時,在平面上1/e2發(fā)光輪廓的半徑,w(z)是在波傳播了距離z以后,1/e2輪廓的半徑,R(z)是在波傳播了距離z以后,波陣面的曲率半徑。在z=0的條件下,R(z)是無窮大的,在某種有限的z的最小值內(nèi)傳播,并且當(dāng)z進(jìn)一步增大的時候,趨近于無窮大。Z=0平面標(biāo)記了高斯腰的位置,或者表示波陣面是平坦的地方,這里w0叫做光束腰半徑。

高斯TEM光束的發(fā)光分布按如下方式定義

這里的w=w(z)和P是光束的總功率,在所有的相交的部分是等值的。分布形式的恒定性是對在z=0的時候高斯分布預(yù)測的特殊結(jié)果。如果統(tǒng)一的發(fā)光分布在z=0時刻被預(yù)測,z=∞時刻的形式將與貝塞爾公式給出的艾利斑(Airy disc)形式相似,這里z值中間的形式將變得非常復(fù)雜。

這里假定z遠(yuǎn)大于pw0 /l,因此1/e2發(fā)光輪廓漸漸逼近一個圓錐形的角半徑

這個值是一個高斯TEM光束的遠(yuǎn)場角半徑。圓錐的頂點(diǎn)在腰的中心位置,如下圖所示。

需要注意的是,在給定l值得條件下,不大可能表示出光束直徑的變化和分布,在距離z作為一個獨(dú)立參數(shù)運(yùn)行時,W0,光束腰半徑。

近場和遠(yuǎn)場的分別

不像常規(guī)的光束一樣,高斯光束不是線性的分布??拷す獾臅r候,分布角度是非常的小的。遠(yuǎn)離激光的時候,分布角如上描述接近漸進(jìn)的限制。在瑞利判據(jù)范圍,定義為光束半徑通過2的平方根因素傳播的距離,在下面式中給出

在光束腰(z = 0)的地方,波陣面更加平坦。同樣地,在z = ∞處,波陣面也更加平坦(R(∞) = ∞).。隨著光束從腰部傳播,波陣面的曲率因此必須增加到最大值并且緊接著開始下降,如下圖所示。Raleigh范圍,考慮到在近場分布和中波段分布之間的區(qū)分線,是從波陣面曲率最大值腰部的距離。遠(yuǎn)場分布(數(shù)值查詢激光器說明)必須在遠(yuǎn)大于ZR(通常大于10nbsp即足夠)的時刻才能別測量。這是非常重要的區(qū)別,因?yàn)樵谝粋€光學(xué)序列中對點(diǎn)大小和其它參數(shù)的計算會在近場或者中場分布被使用時變得不準(zhǔn)確。對于一個緊緊被聚焦的光束,從腰部(聚焦點(diǎn))到遠(yuǎn)場的距離僅僅是幾毫米或者更小。對于從激光直射光束,遠(yuǎn)場距離可以按米的數(shù)量級來測量。

 

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