近年來，拓?fù)淞孔討B(tài)和拓?fù)淞孔硬牧系睦碚?、?shí)驗(yàn)研究，成為凝聚態(tài)物理研究領(lǐng)域的前沿?zé)狳c(diǎn)。拓?fù)湫蜃鳛槿碌奈镔|(zhì)分類概念，與對稱性一樣，是凝聚態(tài)物理中的基礎(chǔ)性概念。深刻理解拓?fù)?，關(guān)系到凝聚態(tài)物理研究的基本問題，如量子相的基本電子結(jié)構(gòu)、量子相變以及量子相中的許多無能隙元激發(fā)等。在拓?fù)洳牧现校娮?、聲子及自旋等多種自由度之間的耦合，對于理解、調(diào)控材料性質(zhì)具有決定性作用。光激發(fā)可用于區(qū)分不同的相互作用并操控物質(zhì)狀態(tài)，材料的基本物性、結(jié)構(gòu)相變以及新的量子態(tài)信息會隨之獲得。目前，解析光場驅(qū)動下拓?fù)洳牧虾暧^行為與其微觀原子結(jié)構(gòu)、電子性質(zhì)的關(guān)聯(lián)已成為研究目標(biāo)。

　　拓?fù)洳牧系墓怆婍憫?yīng)行為與其微觀電子結(jié)構(gòu)密切相關(guān)。對于拓?fù)浒虢饘賮碚f，能帶交叉點(diǎn)附近的載流子激發(fā)對體系波函數(shù)特征高度敏感。對拓?fù)浒虢饘僦蟹蔷€性光學(xué)現(xiàn)象的研究可以幫助我們更深入地理解系統(tǒng)激發(fā)態(tài)的物理性質(zhì)，并有望將這些效應(yīng)用于光學(xué)器件的制造和太陽能電池的設(shè)計，為未來潛在的實(shí)際應(yīng)用提供可能。例如，外爾（Weyl）半金屬中，吸收一個圓偏振光的光子將導(dǎo)致自旋的翻轉(zhuǎn)，為了滿足角動量守恒，沿著圓偏振光傳播的方向，Weyl錐兩側(cè)的電子激發(fā)將呈不對稱分布，該規(guī)律稱為手性選擇定則（圖1）。

　　對拓?fù)洳牧戏蔷€性光學(xué)現(xiàn)象的理論研究通常采用將材料基態(tài)性質(zhì)計算和對稱性分析相結(jié)合的方法，而這樣的處理方法存在缺陷：缺少被激發(fā)載流子在動量空間及實(shí)空間的實(shí)時動力學(xué)信息，無法建立與時間分辨實(shí)驗(yàn)探測手段的直接對比；無法考慮電子-聲子及光子-聲子之間的耦合。而這對于某些相變過程的發(fā)生至關(guān)重要。此外，這種基于微擾論的理論分析無法處理強(qiáng)光場下的物理過程?；诘谝恍栽淼暮瑫r密度泛函分子動力學(xué)（TDDFT-MD）模擬能夠較好地解決上述問題。

　　近日，中國科學(xué)院物理研究所/北京凝聚態(tài)物理國家研究中心表面物理國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SF10組博士后關(guān)夢雪和博士生王恩，在研究員孟勝的指導(dǎo)下，與北京理工大學(xué)教授孫家濤合作，運(yùn)用自主開發(fā)的激發(fā)態(tài)動力學(xué)模擬軟件TDAP，探究了第二類外爾半金屬WTe₂中準(zhǔn)粒子激發(fā)對超快激光的響應(yīng)特征。

　　研究顯示，在Weyl點(diǎn)附近存在由原子軌道對稱性及躍遷選擇定則所決定的載流子的選擇性激發(fā)，與通常手性激發(fā)的自旋選擇定則不同，其激發(fā)路徑可通過改變線偏振光的極化方向及光子能量加以控制（圖2）。

　　載流子的不對稱激發(fā)將在實(shí)空間誘導(dǎo)出不同方向的光電流，從而影響體系的層間滑移的方向和對稱性特征。由于WTe₂的拓?fù)湫再|(zhì)，例如，Weyl點(diǎn)的數(shù)目及其在動量空間中的分離程度等，高度依賴于體系的對稱性（圖3），載流子的不對稱激發(fā)將帶來Weyl準(zhǔn)粒子在動量空間的不同變化行為，以及體系拓?fù)湫再|(zhì)的相應(yīng)改變。因此，該研究為光致拓?fù)湎嘧兲峁┝饲逦南鄨D（圖4）。

　　研究表明，Weyl點(diǎn)附近的載流子激發(fā)要關(guān)注其手性，也要剖析其附近的波函數(shù)原子軌道特性。兩者的效應(yīng)類似但機(jī)制差別明顯，為闡釋W(xué)eyl點(diǎn)的奇異性提供了理論依據(jù)。此外，該研究采用的計算方法能夠在超快的時間尺度內(nèi)深入理解原子、電子層次上復(fù)雜的相互作用及動力學(xué)行為，揭示其微觀物理機(jī)制，并有望成為未來研究拓?fù)洳牧现蟹蔷€性光學(xué)現(xiàn)象的有力工具。

　　相關(guān)相關(guān)成果發(fā)表在《自然-通訊》上。研究工作得到國家重點(diǎn)研發(fā)計劃、國家自然科學(xué)基金和中科院戰(zhàn)略性先導(dǎo)專項（B類）的資助。

圖1.a.手性符號為正(χ=+1)的Weyl點(diǎn)在圓偏振光下的手性選擇定則；b. χ=+1的Weyl點(diǎn)在線偏振光下由于原子軌道對稱性導(dǎo)致的選擇性激發(fā)

　　圖2.a、T_d-WTe₂的原子結(jié)構(gòu)示意圖；b、費(fèi)米面附近的能帶結(jié)構(gòu)；c、沿著布里淵區(qū)高對稱線分布的能帶結(jié)構(gòu)及原子軌道的相對貢獻(xiàn)，箭頭①及②分別代表靠近或遠(yuǎn)離Weyl點(diǎn)的激發(fā)；d、沿著Γ-X方向能帶結(jié)構(gòu)的放大 

　　圖3.a-b：線偏振光極化方向沿著晶體a軸及b軸的層間相對運(yùn)動，插圖為相應(yīng)的運(yùn)動模式；c、理論模擬與實(shí)驗(yàn)觀測的比較；d-e：體系的對稱性演化及k_z=0平面內(nèi)兩個最鄰近Weyl點(diǎn)的位置、數(shù)目及分離程度

圖4.T_d-WTe₂中光致拓?fù)湎嘧儗€偏振光光子能量（？ω）及極化方向（θ）的依賴相圖